1.7.3 ENSOの不規則性

　ENSOは、熱帯域における最も顕著な数年規模の振動であり、現在では、エルニーニョ現象の発達と衰退の過程が詳細に観測されている（1.5節）。図1.5.1では、1985年以降に5回のエルニーニョ現象が認められるが、その振幅の大きさにはエルニーニョ現象ごとに違いがあり、特に1997/98年のエルニーニョ現象は20世紀最大といわれる。また、周期も一定ではなく約2年から7年まで幅広い。また、1970年代以前と1980年代以降では、エルニーニョ現象の特徴に相違があり（Mitchell and Wallace 1996）、特に1990年代はENSOに近い状態が長期間続いた。このようなENSOの不規則性の原因は、多くの研究者の間で議論となっている。

　エルニーニョ現象の振幅の違いに関して、Meinen and McPhaden（2000）は、強いエルニーニョ現象に先行して大量の熱が赤道域で蓄積されること、1997/98年のエルニーニョ現象の前に過去最大の貯熱量があったことを示した。また、Yukimoto and Kitamura（2003）は、大気海洋結合モデルを用いて、エルニーニョ現象に先行した太平洋赤道域における暖水の蓄積が、中緯度の風の変化に関係した赤道向きの水平熱輸送により引き起こされていることを示した。これらは、Jin（1997, 2001）が"recharge oscillator"理論として示したものであり、赤道域における暖水の蓄積量によってエルニーニョ現象の振幅に違いがでることが示唆される。

　ENSOの不規則性をもたらす要因の一つとして挙げられるのが大気ノイズ（海面水温変動等の外的条件とは関係なしに生じる大気の変動成分）である（Kleeman and Power, 1994, Penland and Sardeshmukh, 1995）。大気結合モデルによる実験では、大気ノイズがない条件下では、ENSOは観測より短い2年周期で一定であるのに対し、大気ノイズが加わると、ENSOは時空間的に不規則で、その周期帯も広がり、観測に近づく（Blanke et al., 1997）。

　赤道域でも十年規模の長期変動が認められている。特に、エルニーニョ現象が起こりやすいといわれた1980年代以降は、太平洋十年規模の位相が変化した期間に対応する（1.7.1項）。このような長周期変動は、エルニーニョ現象が発生する海域の平均的な水温が長周期で変動することを意味しており、これによりエルニーニョ現象の振幅や周期に不規則性が生じている可能性もある。

　また、一般に、エルニーニョ現象は年の終わりにもっとも発達する傾向にある。このことは、ENSOのメカニズムに季節変化が役割を果たしていることを示唆する（Tziperman et al., 1998; Galanti and Tziperman, 2000）。図1.5.6は、1970年から2003年までのエルニーニョ現象に関して、東部赤道太平洋海面水温偏差の推移をそれぞれのエルニーニョ現象の年を基準にして並べたものである。多くのエルニーニョ現象が、11月から1月にかけて極大を迎える。一方、4月から9月に極大を迎えるエルニーニョ現象もあり、このようなエルニーニョ現象の位相のずれもENSOの不規則性の一つとして扱われている（Neelin et al., 2000）。Neelin et al.（2000）は、簡易大気海洋結合モデルを用いて、極大が年の終盤に起きやすい原因は、（季節変化を除いた）ENSO固有のサイクルと季節変化との相互作用によるものであること、一方、この相互作用の強さによって極大の季節がずれることを示した。

　このように、近年ENSOの不規則性に関する研究の進展がみられたが、まだ不明な部分が多く、今後の研究の進展による解明が期待される。

参考文献（1.7節）

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